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Unipolarinduktion

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Unipolarinduktion ist eine Form der elektromagnetischen Induktion. Sie tritt bei leitfähigen rotationssymmetrischen Körpern auf, wenn diese um ihre Achse rotieren und das Magnetfeld ebenfalls rotationssymmetrisch ist; beispielsweise bei einer Scheibe, die in einem zur Achse parallelen Magnetfeld rotiert. Unipolarinduktion erzeugt immer eine Gleichspannung, typischerweise mit geringer Spannung; es sind aber hohe Stromstärken möglich. Ihre Anwendung findet sie bei Unipolarmaschinen. Die Astrophysik behandelt den Effekt im Zusammenhang mit stellaren Magnetfeldern.

Inhaltsverzeichnis

Induktionsgesetz und Unipolarinduktion

Bei nicht richtiger Anwendung des Induktionsgesetzes kann es zu Verständnisproblemen über die Ursachen der Unipolarinduktion kommen. Dieser Umstand wird in dem Faradaysches Paradoxon oder in dem Paradoxon von Hering zum Ausdruck gebracht und ist teilweise historisch durch die Begriffsbildung mit verursacht. Wesentlich für die korrekte Anwendung des Induktionsgesetzes ist es, dass die gedachte Linie an welcher entlang die induzierte Umlaufspannung ermittelt werden soll, fix mit dem elektrischen Leiter verbunden ist.

Bei der Messung der Induktionsspannung zwischen dem aussen stationär angebrachten Stromabnehmer im Punkt A und einem Punkt B, welcher am äusseren Umfang der Scheibe mitrotiert, kommt es bei einer zeitlich konstanten Drehzahl der Scheibe zu einer konstanten Vergrösserung der Verbindungslinie zwischen den Punkten A und B. Dieser zeitlich konstant anwachsende Abstand zwischen A und B vergrössert die Leiterschleife um welchen die Umlaufspannung gebildet werden muss. Weiters wird die Scheibe parallel zur Rotationsachse von einem konstanten magnetischen Fluss Φ durchflossen. Durch den zeitlich konstanten Anstieg der Wegstrecke zwischen A und B ist die zeitliche Änderungsrate (Ableitung) des Flusses Φ durch ein Flächenstück zwischen den Zentrum der Scheibe und den Punkten A und B eine Konstante C. Die zeitliche Änderungsrate entspricht dem Induktionsgesetz. Womit direkt aus dem Induktionsgesetz folgt, dass eine Gleichspannung an den Anschlussklemmen A und dem Zentrum der Scheibe liegen muss, welche direkt proportional der Konstante C ist.

Alternativ kann die Induktionsspannung bei der Unipolarinduktion auch über die Lorentzkraft auf die Ladungsträger im rotierenden Körper erklärt werden, wie es um folgenden dargestellt wird:

Berechnung der Induktionsspannung für eine Scheibe

Bild:Faraday disc.jpg
Unipolargenerator: Zwischen den Polen N und S eines starken Dauermagneten liegt eine elektrisch leitfähige, rotierende Scheibe. Zwischen den Rotationszentrum der Scheibe (Achse) und dem Stromabnehmer am Umfang der Scheibe lässt sich dann eine Gleichspannung zufolge der Unipolarinduktion abgreifen und an dem Messgerät anzeigen.

Im Folgenden wird angenommen, dass eine Scheibe mit der Winkelgeschwindigkeit ω um ihre Achse in einem homogenen achsparallelen Magnetfeld B rotiert. Es wird die Spannung zwischen der Achse und einem Schleifkontakt im Abstand R von der Achse gemessen.

Die Lorentzkraft auf die freien Ladungsträger, die mit der Scheibe rotieren,

\vec F = e \, \vec v \times \vec B

steht im Gleichgewicht mit der Feldkraft in dem durch die Ladungstrennung erzeugten elektrischen Feld

\vec F = e \vec E
  • \vec B: Vektor der magnetischen Flussdichte
  • \vec v: Geschwindigkeitsvektor
  • e: Elementarladung.

Da \vec v senkrecht auf \vec B steht, wenn das Magnetfeld die Scheibe senkrecht durchsetzt, gilt das Kräftegleichgewicht:

e\,E = e\,v\,B
e\,E = e\,\omega\,r\,B
  • r: Abstand des Elektrons von Rotationsachse
  • ω: Winkelgeschwindigkeit der Scheibe
  • E: Feldstärke des der Lorentzkraft entsprechenden elektrischen Feldes.

Durch Integration von E(r) ergibt sich die Induktionsspannung zwischen Mittelachse und dem Rand der Scheibe mit Radius R:

U_i = \int\limits_{0}^{R} E(r)\,\mathrm{d}r = \int\limits_{0}^{R} \omega \cdot r \cdot B\,\mathrm{d}r = \omega B \cdot \frac{1}{2} R^2

Mit dem Induktionsgesetz erfolgt die Herleitung ohne Integralrechnung:

U_i = \frac {\mathrm{d}\Phi(t)}{\mathrm{d}t} = \frac {\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} (A(t) \cdot B(t))
U_i = \frac {\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} (\frac {\alpha}{2\pi} \, \pi R^2 \cdot B) = \frac {1}{2} \, \frac{\mathrm{d}\alpha}{\mathrm{d}t} \, R^2 \ B = \frac {1}{2} \omega R^2 B

Dabei ist α der Winkel (im Bogenmaß) des Kreissektors der Fläche A, der vom Magnetfeld durchsetzt wird. d/dt symbolisiert die zeitliche Ableitung. Das Vorzeichen in Ui ist weg gelassen, die Polung ergibt sich aus der Drei-Finger-Regel.

Literatur

  • Zur kurzen Theorie der Unipolarmaschine, L. Kneissler-Maixdorf, Elektrotechnik und Maschinentechnik, 61. Jahrgang, 1. Okt. 1943, Heft 39/40, Seite 479–486
  • Unipolarmaschine mit Kontaktwalzen für Abnahme des Stromes, Patentschrift Nr. 704671, Erfinder: Paul Gebhart, Patentiert am 24. März 1938
  • Unipolarmaschine für kleine Spannungen und hohe Ströme, M. Zorn, Elektrotechnische Zeitschrift, 61. Jg. Heft 16, 18. April 1940, Seite 358–360
  • Unipolar Machines, Association of the Magnetic Field, A. K. Gupta, American Journal of Physics 31 (1963), p. 428
  • Unipolarmaschinen, Otto Schulz, 1908, Verlag von Hachmaisler & Thal, Leipzig
  • Unipolarmaschine mit einer tiefstgekühlten Erregerwicklung, OS 2534511, Erfinder: Prof. Dr. Peter Klaudy, Anmelder: Siemens AG Anmmeldetag: 01. August 1975 Int. Cl. H 02 K 31/00
  • Elektrische Unipolarmaschine, OS 2537548, Erfinder: Dieter Wetzig, Anmelder: Siemens AG
  • Über unipolare Induktion, F. Ollendorf, Archiv für Elektrotechnik, XLIV-Band, Heft 2, 1959

Weblinks

Wikipedia
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